邊緣檢測運算元大多是基於方向導數模板求卷積的方法,檢查每個畫素的鄰域,並對灰度值變換率進行量化,包括方向的確定
正態分佈的前世今生 (上)正態分佈的前世今生 (下)這篇博文出自己的一本科普書:在整個正態分佈被發現與應用的歷史中,棣莫弗、拉普拉斯、高斯各有貢獻,拉普拉斯從中心極限定理的角度解釋它,高斯把它應用在誤差分析中,殊途同歸
聽過幾位跟法國男交往的亞洲女生都提到,交往沒多久對方就帶去對方父母家,有些女生可以接受,有些嚇壞了,很多亞洲情侶都是交往穩定或者論及婚嫁才會去對方家,法國男生這麼做該不會是想結婚了吧
首先我們來看一個簡單的通入直流電源的LR電路第一步,根據基爾霍夫定律,得第二步,拉普拉斯變換(具體方法參照上一篇文章的內容)(紅色方框內打錯了,應為加號)第三步,用矩陣來表示第四步,克萊姆法則(其實不用也可以)第五步,拉普拉斯逆變換,得因為
這個拉普拉斯逆變換的題要用到的知識點包括:留數法求極限limit+有理函式分式分解+複變函式複數+尤拉公式+反對冪指三+雙曲函式sinhx和coshx+三角函式sinx+cosx+根號三+反常定積分+公式編輯器mathmagiclite+i
本文在前人工作的基礎上,透過對國內外大量機率論歷史的研究資料進行分析,結合對拉普拉斯的原始文獻的研究,對拉普拉斯的機率理論展開系統研究,並以此為背景探討我國機率論方面的最早的譯著——《決疑數學》的一些歷史問題
圖3 你看看這個濾波器系統輸入什麼,對輸出的影響也有不同
在時,存在常數和使得所謂存在,也就是在一定存在且解析 . 線性疊加性直接由積分運算元的線性性質得到,證明略 . 微分性質證明附後 . 積分性質證明附後照此易得易證,留做習題 . 平移延遲(ps:其中,為階躍函式,在訊號與系統中常常為經常亦寫
2. 拉普拉斯方程使用分離變數的方法,我們能夠得出如下結論:對於圓域內的問題,其解的形式為對於圓外的問題,其解的形式為對於圓環上的問題,其解的形式為所以,對於拉普拉斯方程,我們按形式設解,代入邊值條件即可
對於方程,像線性常微分方程,往往計算會很複雜,然後我們引入拉普拉斯變換,能夠使計算變得簡單,將我們不熟悉,不太容易操作的微分方程,變成了變數為s的代數方程,也就是之前說的引入未知量的方程,小學,初中,高中我們最常用的方程,這裡的s被稱為復變
從離散微積分的角度去探究圖的結構性質[1]考慮權重圖,我們定義如下的圖微分:在第個節點處,圖訊號對某條邊的一階偏導在第個節點處,圖訊號的梯度是一個向量,每個元素是圖訊號對i的鄰節點的偏導圖的區域性平滑度:在第個節點處的區域性變化定義為梯度的
PID Control最常見的形式其中為比例(proportional)增益為積分(integral)增益為微分(derivative)增益為誤差,設定值(setpoint)-與過程值(process variable)的差為時間積分變數,
拉普拉斯變換最常見的應用就是電路分析我們來看一個簡單的通入直流電源的LR電路第一步,根據基爾霍夫定律,得第二步,拉普拉斯變換(具體方法參照上一篇文章的內容)(紅色方框內打錯了,應為加號)第三步,用矩陣來表示第四步,克萊姆法則(其實不用也可以
如果製作骰子的材料不均勻或被人有意做了手腳,那麼它的質心就不會正好在立方體的中心,這也會影響骰子六個面出現的機率
由可得一些特別的值:正交性:模值:廣義傅立葉級數:,根據這些方程的解,對這種情況的模型,其拉普拉斯方程的解為:根據封面圖形,設在單位球北極置單位的正電荷,則球內任一點的靜電勢為:靜點勢遵從拉普拉斯方程,且以球座標系的極軸為對稱性,因此該情況
圖割法與聚類(Graph cuts and clustering)此前關於Laplacian特徵值為0進而發現連線節點的結論比較特殊,畢竟要求Laplacian矩陣存在彼此不相關的多個子塊,這一節主要介紹如何用圖割法和拉普拉斯矩陣做聚類問題
或許堅信「拉普拉斯妖」的人會有「或許只是運算量陡然加大了呢,以後科學發展了,粒子的位置與動量能同時算出來也尚未可知」這樣的想法,那好,假設「世界是個方程」是正確的,那麼給我你的初始條件,既然我們要知道關於宇宙、自然、生命的終極答案,就不妨假
之前提到過拉普拉斯運算元是一個時不變系統,拉普拉斯運算元滿足:同樣的拉普拉斯矩陣:類似地能夠作為訊號分解的基底,或者看作圖系統的本徵函式
去搜一下機械決定論,哲學上有專門的討論,就不需要來知乎這種高階社群提問了目前物理學中的量子物理是否定決定論的,原因是微觀粒子的很多特徵具有一定的隨機性
資訊守恆,或者根據現在的資訊推算過去的資訊,這本身就說明宇宙的演化是一個可逆的過程,但是熱力學第二定律告訴我們,熱力學系統的演化是一個不可逆過程