MP90:辛勢——餘切叢的正則辛結構
微分流形的餘切叢自然地具有一個
正則辛結構(canonical symplectic structure)
。餘切叢到底流形有自然的投影對映,本講透過這個投影對映所誘匯出的切對映,得到某個特別的閉的
-形式場,這樣對這個
-形式場進行外微分就得到了辛形式。這個
-形式稱為
辛勢(symplectic potential)
。
切對映
我們熟知的一元微積分中,令
,對映
為可微函式。
的運動透過
確定
的運動,兩者的相對速度由導數
聯絡。將對映
推廣為平直的線性空間之間的對映
,兩邊的相對速度由Jacobi矩陣
聯絡。正如導數是一元對映的區域性線性化,Jacobi矩陣則是多元對映的區域性線性化。將這種關係推廣到微分流形之間的對映,令
,那麼對應的就是切叢之間的
切對映(tangent map)
。相對於
拉回對映(pull-back)
,切對映作用於切向量時稱為
推出對映(push-forward)
,記為
。
過去在介紹切空間時 (ref。 MP10:微分流形上的函式和引數曲線),我們曾經將點
上的切向量視為過這一點的引數曲線的等價類
。流形上的函式(芽)在這一點上對引數曲線的引數求複合導數
,具有相同的複合導數則引數曲線等價。切對映限制在點
時,它是切向量的對映,若我們把切向量視為作用於函式
的求導運算元:
切叢到底流形有自然投影對映,於是以上的對映
和切對映
自然誘匯出切叢之間的切對映:
餘切叢誘導的對偶空間
下面解釋微分流形
的餘切叢
如何自然地具有一個
正則辛結構(canonical symplectic structure)
。餘切叢到底流形有自然投影對映:
類比(2)有誘導的切對映:
這裡出現的最複雜的結構是左上角微分流形
的餘切叢
的切叢
。雖然複雜,它可以有很明確的物理影象。在Hamilton系統中,餘切叢就是相空間,相軌跡是廣義座標和廣義動量在相空間上的軌跡。最自然的相軌跡是時間引數曲線,這樣,相軌跡曲線對時間的導數,也就是相軌跡的切向量就是
中的向量。
注意到,(4)右上角的
和左下角的
對偶。限制在固定點
上,我們可以考慮各類量的相互作用(否則就需要聯絡)。令
,
。根據(4), 餘切叢的切向量
誘匯出了兩個對映,產生了兩個量,一個是由投影對映產生的:
另一個是由切對映產生的:
由三個引數/座標決定,其中
,
。顯然可以限制在
上討論。可以簡化記號為:
確定了餘切向量
和切向量
,從底流形上生長出來的這兩個量互為對偶向量。
Tautological 1-形式
我們可以將
所確定的餘切向量
和切向量
寫為雙線性形式——內積:
於是有:
上圖從左上到右下的複合對映記為:
如上的對映是從
的切空間線性對映到實數的,於是對映本身是
上的一個
-形式
,稱為
tautological #FormatImgID_59# -form
,也稱為
Liouville #FormatImgID_60# -form
,
Poincaré #FormatImgID_61# -form
,
canonical #FormatImgID_62# -form
或者
symplectic potential
。
辛形式
在Hamilton系統中,常常用
座標表示廣義座標,用
表示相空間座標,(9)中的tautological
-形式有以下的座標表示:
它誘匯出
正則辛形式(canonical symplectic form)
或者Poincaré
-形式:
有
。
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