磁矢勢的物理意義是什麼?在現代物理中用在那些方面?
I have a fibre:U(1)
I have a space-time :M
軛…………
Principal fiber bundle P(U(1),M)!
I have a connection :\omega
I have a section :\sigma
噩…………
Potential:A=i \sigma^* \omega!
section: \sigma
potential: A
鱷…………
Field strengh:F=-i \sigma^*(D\omega)
換一個角度解釋吧,從相對論來解釋一下。
我們知道經典力學裡面能量是標量,所以可以直接代數加減,我們一般把它分成動能和勢能兩個部分:
但在相對論裡面,能量不再是標量,而是變成了4-動量的時間分量(取c=1):
注意這種情況是不考慮勢能的,這裡的能量其實包含兩部分,一部分是靜能量也就是我們平時說的質量,另一部分是動能:
如果我們現在要考慮相互作用把勢能加進去,那麼能量的表示式就變成了:
那麼為了維持4-動量還是是個向量,那麼動量的表示式不能再維持為:
它應該加上一個東西,這個東西和勢能應當構成一個向量,也就是說:
這個
就是相對論版的勢能,或者叫4-勢動量,它的時間分量就是通常意義的勢能,它的空間分量(不妨稱之為“勢動量”)和我們的矢勢有關,關係就是:
這裡
就是我們說的4-電磁勢,它的時間分量是電標勢,空間分量是矢勢,q是物體的電荷。
為了和原來的動量做區別,我們把這個加了“勢動量”的動量叫做
正則動量
,原來的叫做
運動學動量
。
任何一個相對論的相互作用都不可能只有標量的勢能,而沒有與之構成一個洛倫茲協變的空間部分,所以能用相對論討論的力,必然都是由一個標勢和一個矢勢構成的4-勢給出的。
電磁理論涉及到高速物體,所以這個問題就跑不掉,所以不可能只有標勢而沒有矢勢。
順便稱之為磁矢勢是不準確的,因為電場也和它有關:
楊先生有篇文章,中國的物理雜誌也有翻譯,可以看一下。是規範場的歷史,應該會有不小的收穫。
麥克斯韋方程和規範理論的觀念起源
以及
The conceptual origins of Maxwell’s equations and gauge theory
向量勢沒有物理意義,向量勢的變化有物理意義。可以類比電勢
阿哈羅諾夫——玻姆(Aharonov-Bohm)效應(簡稱A-B效應)
瞭解一下
磁場的物理效應不能完全用磁感應強度
B
來描述,磁矢勢
A
具有可觀測的效應。
正好跟人名首字母對上了!冥冥之中自有天意嗷!
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